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普朗克辐射定律(Planck)则给出了黑体辐射的具体谱分布，在一定温度下 ，单位面积的黑体在单位时间、单位立体角内和单位波长间隔内辐射出的能量为
B(λ ，T)=2πhc2 /λ5 ·1/exp(hc/λKT)-1
B(λ，T)—黑体的光谱辐射亮度(W ，m-2 ，Sr-1 ，μm-1 )
λ—辐射波长(μm)
T—黑体绝对温度(K 、T=t+273k)
C—光速(2.998×108 m·s-1 )
h—普朗克常数 ， 6.626×10-34 J·S
K—波尔兹曼常数(Bolfzmann) ， 1.380×10-23 J·K-1 基本物理常数
由图2.2可以看出：
①在一定温度下，黑体的谱辐射亮度存在一个极值 ，这个极值的位置与温度有关 ， 这就是维恩位移定律(Wien)
λm T=2.898×103 (μm·K)
λm —最大黑体谱辐射亮度处的波长(μm)
T—黑体的绝对温度(K)
根据维恩定律，我们可以估算 ，当T～6000K时 ，λm ～0.48μm(绿色) 。这就是太阳辐射中大致的最大谱辐射亮度处。
当T～300K， λm～9.6μm，这就是地球物体辐射中大致最大谱辐射亮度处。
②在任一波长处,高温黑体的谱辐射亮度绝对大于低温黑体的谱辐射亮度 ，不论这个波长是否是光谱最大辐射亮度处 。
如果把B(λ ，T)对所有的波长积分，同时也对各个辐射方向积分 ，那么可得到斯特番—波耳兹曼定律(Stefan-Boltzmann) ，绝对温度为T的黑体单位面积在单位时间内向空间各方向辐射出的总能量为B(T)
B(T)=δT4 (W·m-2 )
δ为Stefan-Boltzmann常数, 等于5.67×10-8 W·m-2 ·K-4
但现实世界不存在这种理想的黑体，那么用什么来刻画这种差异呢?对任一波长 ， 定义发射率为该波长的一个微小波长间隔内 ， 真实物体的辐射能量与同温下的黑体的辐射能量之比 。显然发射率为介于0与1之间的正数，一般发射率依赖于物质特性 、 环境因素及观测条件。如果发射率与波长无关 ，那么可把物体叫作灰体(grey body) ， 否则叫选择性辐射体 。
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